应强度B1和B2;(2)磁化电流分布。
解 (1)由安培环路定理,可得 H?e?所以得到 B1??0H?e?I
2?r?0I 2?r?I
B2??H?e?2?r1B2?H?e?(???0)I
?02??0r(???0)I1d1d1(rM?)?ez(r?)?0 则磁化电流体密度 Jm???M?ezrdr2??0rdr (2)磁介质在的磁化强度 M?H1(P1) H2(P1) 在r?0处,B2具有奇异性,所以在磁介质中r?0处存在磁化线电
流Im。以z轴为中心、r为半径作一个圆形回路C,由安培环路定理,有 I?Im? l ? ?h 1 H1(P2)H(P) 22 ?1 ?2 题 5.9 图
?0C??1)I 故得到 Im?(?0??B?dl??I ?0在磁介质的表面上,磁化电流面密度为
JmS=M?ezz=0er(???0)I
2??0r5.9 已知一个平面电流回路在真空中产生的磁场强度为H0,若此平面电流回路位于磁导率分别为?1和?2的两种均匀磁介质的分界平面上,试求两种磁介质中的磁场强度H1和H2。 解 由于是平面电流回路,当其位于两种均匀磁介质的分界平面上时,分界面上的磁场只有法向分量,根据边界条件,有B1?B2?B。在分界面两侧作一个小矩形回路,分别就真空和存在介质两种不同情况,应用安培环路定律即可导出H1、H2与H0的关系。 在分界面两侧,作一个尺寸为2?h??l的小矩形回路,如题5.9图所示。根据安培环路定律,有
??H?dl?H(P)?h?H(P)?h?H(P)?h?H112112C2(P2)?h?I (1)
因H垂直于分界面,所以积分式中H??l?0。这里I为与小矩形回路交链的电流。 对平面电流回路两侧为真空的情况,则有
??HC0?dl?2H0(P1)?h?2H0(P2)?h?I (2)
由于P1和P2是分界面上任意两点,由式(1)和(2)可得到 H1?H2?2H0 即
B?22?1?2H 于是得到 B??1??202?22?1BB?H0 H2??H0 故有 H1??1?1??2?2?1??25.10 证明:在不同介质分界面上矢量位A的切向分量是连续的。
?1?B?2H0
解 由B???A得
?B?dS????A?dS???A?dl (1)
SSCn 媒质① 媒质② ?l A1 在媒质分界面上任取一点P,围绕点P任作一个跨越分界面
的狭小矩形回路C,其长为?l、宽为?h,如题5.10图所示。将式(1)应用于回路C上,并令?h趋于零,得到
??A?dl?Ag?l?Ag?l?lim?12C?h?0SBgdS
C ? h 由于B为有限值,上式右端等于零,所以
A2 题5.10图
A1g?l?A2g?l?0
由于矢量?l平行于分界面,故有
A1t?A2t
5.11 一根极细的圆铁杆和一个很薄的圆铁盘样品放在磁场
(铁的磁导率为?)。求两样品内的B和H;若已知B0?1T、B0中,并使它们的轴与B0平行,
??5000?0,求两样品内的磁化强度M。
解 对于极细的圆铁杆样品,根据边界条件H1t?H2t,有
H?H0?B0?0 B??H?M?B?B ?001?0?H??0(?4999 ?1)B0??0?0对于很薄的圆铁盘样品,根据边界条件B1n?B2n,有
B?B0
H?B??B0?
B114999 M??H?(?)B0??0?0?5000?05.12 如题5.12图所示,一环形螺线管的平均半径r0?15cm,其圆形截面的半径a?2cm,
鉄芯的相对磁导率?r?1400,环上绕N?1000匝线圈,通过电流I?0.7A。
(1)计算螺旋管的电感;
(2)在鉄芯上开一个l0?0.1cm的空气隙,再计算电感。(假设开口后鉄芯的?r不变) (3)求空气隙和鉄芯内的磁场能量的比值。
解 (1)由于a??r0,可认为圆形截面上的磁场是均匀的,且等于截面的中心处的磁场。由安培环路定律,可得螺旋管内的磁场为 H?NI 2?r022?aNI
与螺线管铰链的磁链为 ??NS?H?故螺线管的电感为
2r02a r0 o l0 L??I??aN2r022?1400?4??10?0.02?1000?2.346H
2?0.15?72 (2)当铁芯上开有小空气隙时,由于可隙很小,可忽略边缘
I 题5.12图
效应,则在空气隙与鉄芯的分界面上,磁场只有法向分量。根据边界条件,有B0?B??B,但空气隙中的磁场强度H0与铁芯中的磁场强度H?不同。根据安培环路定律,有
H0l0?H?(2?r0?l0)?NI
又由于B0??0H0、B???0?rH?及B0?B??B,于是可得 B?22???aNI 0r所以螺线管得磁链为 ??NSB??rl0?(2?r0?l0)?0?rNI
?rl0?(2?r0?l0)故螺线管得电感为
??0?ra2N24?2?10?7?1400?0.022?10002L????0.944H
I?rl0?(2?r0?l0)1400?0.001?2???0.15?0.001? (3)空气隙中的磁场能量为 Wm0?鉄芯中的磁场能量为 Wm??故
1?0H02Sl0 2Wm0Wm?12?0?rH?S(2?r0?l0) 2?rl01400?0.001???1.487 2?r0?l02??0.15?0.0015.13 证明:单匝线圈励磁下磁路的自感量为L0?1Rm,Rm为磁路的磁阻,故NI激励下,电感量为L?N2Rm。磁路中单匝激励下的磁场储能Wm0?Rm?022,则NI激励下的
Wm?N2Wm0。
解 在单匝线圈励磁下,设线圈中的电流为I,有?0?L0I?2NI 的磁通为 ??N?0?Rm22N 故电感量为 L??IRmI。则在NI激励下,磁路Rm?R1I22在单匝线圈励磁下,Wm0?L0I??m?02。在NI激励下,磁路的磁能为
22Rm212N2I2N2Rm2Wm?LI???0?N2Wm0
22Rm2l1 ① I1 r ② 5.14 如题5.14图所示,两个长的矩形线圈,放置在同
一平面上,长度分别为l1和l2,宽度分别为w1和w2,两线圈最近的边相距为S,两线圈中分别载有电流I1和I2。设线圈的互感是
w1 S w2 l1>>l2,且两线圈都只有一匝,略去端部效应。证明:两
l2
题5.14 图
?0l2(S?w1)(S?w2) ln2?S(S?w1?w2)解 由于l1>>l2,因此可近似认为线圈①中的电流在
M?线圈②的回路中产生的磁场与两根无限长的平行直线电流
产生的磁场相同。线圈①中的电流I1在线圈②的回路中产生的磁场为
B12??0I111(?) 2?rr?w1与线圈②交链的磁通?12为
?0I1l2?S?w2S?w1?w2? 11(?)ldr?ln?ln2????rr?w12??SS?w1?S?0I1l2(S?w1)(S?w2) ln2?S(S?w1?w2)?l?(S?w1)(S?w2) 故两线圈间的互感为 M?12?02lnI12?S(S?w1?w2) 5.15 长直导线附近有一矩形回路,回路与导线不共面,如题5.15图(a)所示。证明:直导线
?I?12?012?与矩形回路间的互感是
S?w2M??
解 设电流为I,则为 B??0aR ln221222122?[2b(R?C)?b?R]A B A a b R1 B R b P Q
题5.15图(a)
C
R P 题5.15图(b)
C Q
长直导线中的其产生的磁场
?0I 2?r由题5.15图(b)可知,与矩形回路交链的磁通?为
R?0I?0aI11?0aIR1 ??B?dS?dr?ln?2??2?r2?RSR其中 R?[C2?(b?R2?C2)2]12?[R2?b2?2bR2?C2]12
1故直导线与矩形回路间的互感为
?0aR1?0a[R2?b2?2bR2?C2]12
M??ln?ln?I2?R2?R?m0aR ln221222122p[2b(R-C)+b+R]5.16 如题5.16图所示的长螺旋管,单位长度密绕n匝线圈,通过电流I,鉄心的磁导率为?、截面积为S,求作用在它上面
-的磁场力。
解 由安培环路定理可得螺旋管内的磁场为 H?nI 设铁心在磁场力的作用下有一位移dx,则螺旋管内改变的磁场能
? I x 题5.16图