摩擦学读书报告
流体润滑的历史，方法及其对摩擦学研究的启示
一、流体润滑的产生与发展
1883年，英国的Tower教授在测定滑动轴承在各种载荷和转速条件下的摩擦系数时，为给滑动轴承加油（在此之前是将滑动轴承整个浸在油中）开了一个?10mm的小孔，但奇怪的是轴承转动起来后竟有油从小孔中冒出。为防止冒油，用软木塞将小孔塞住，更令人惊奇的是软木塞竟然被顶开。用压力表测量，压力竟达14个大气压，发现润滑油膜中的压力要比平均压力大得多。这是第一次发现滑动轴承转动起来后轴承油膜中存在高压（流体压力），但当时仅仅是记录下来。Petrov在进行轴承试验时也独立地发现，在轴承与轴颈之间存在著足够厚的油膜，它能将轴颈与轴瓦完全隔离开来；1886年，Reynolds教授针对Tower发现的现象经几年的努力用流体力学的理论推导出著名的Reynolds方程，解释了流体动压形成机理，从而奠定了流体润滑理论研究的基础；1904年，Sommerfeld求出了无限长圆柱轴承的Reynolds方程的解析解；1954年，Ocvirk建立了无限短轴承的解析解，促使流体润滑理论得以应用于工程近似设计；随着电子计算机和数值技术的发展及有限差分、变分、有限元等方法的应用，使得流体润滑理论日趋成熟。60年代相继建立起EHL(弹性流体动力润滑理论)、TEHL(热弹性流体动力润滑理论)、MEHL(微弹性流体动力润滑理论)、TMEHL(热微弹性流体动力润滑理论)。
二、流体润滑理论的理论基础及分类
1、 润滑的分类
按表面的润滑状态对摩擦/润滑进行分类可分为干摩擦、边界润滑、流体润滑和混合润滑。对摩擦表面间的润滑状态的判别，一直是采用T·E·Tallian提出的膜厚比?为依据的，并认为??3时为流体润滑状态; ??1时为边界润滑状态；1???3时为混合润滑状态。膜厚比的表达式为：? =hmin/
hcp，其中hmin为按表面流体润滑理论求的的计算最小油膜厚度，
hcp为
临界最小油膜厚度，主要由表面粗糙度所决定，其实质就是假定界面间为纯净的理想介质，
???2只有表面微凸体对润滑状态发生影响。因此，也有资料上将膜厚比表示成? =hmin/1，hmin22含义与前面相同，?1、?2分别为两接触表面的粗糙度（均方根值）。λ越大，油膜承载
能力越大，摩擦力f越小。但大量运用实践已证明，两接触表面间只要有相对运动，就会不断产生新的磨粒，因此润滑状态也不是固定不变的。
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2、 流体润滑的定义
两物体表面被润滑油膜完全隔开时的摩擦称为流体摩擦/润滑。
此时润滑油膜厚度远大于表面粗糙度，理论上无磨损；摩擦力来自润滑油内部分子间的切向力，粘度起主要作用。边界润滑中，油压和挤压性能对摩擦力起主要作用；混合润滑中，摩擦力由接触凸峰间的摩擦和润滑油内部摩擦两部分组成，粘度仍起主要作用。
3、 形成流体润滑的条件
(a)牛顿流体：是指任一点上的剪应力都同剪切变形速率呈线性函数关系的流体，即遵循牛顿内摩擦定律的流体；
(b)层流：当流速很小时，流体分层流动，互不混合，称为层流。根据雷诺实验，一般当雷诺准数Re<2320时，流体的流动状态为层流；
(c)流体粘附在接触体表面； (d)惯性力不计；
(e)重量可忽略不计；
(f)流体在膜厚方向压力不变； (g)不可压缩流体。
4、 流体润滑的分类
按流体的种类分可分为：液体润滑 、气体润滑。 按润滑油膜压力形成方式可分为：流体动力润滑(利用摩擦面间的相对运动而自动形成承载油膜的润滑)、流体静力润滑(从外部将加压的油送入摩擦面间，强迫形成承载油膜的润滑)。在考虑零件表面的接触变形和压力、温度、表面粗糙度等对润滑油粘度物理性质及油膜和压力等因素的影响后的流体动力润滑分别称为弹性流体动力润滑、热弹性流体动力润滑、微弹性流体动力润滑、热微弹性流体动力润滑。
三、 各种润滑理论的基本原理
1、流体动力润滑
两个作相对运动的摩擦表面，用借助于相对速度而产生的粘性流体膜将两摩擦表面完全隔开，由流体膜产生的压力来平衡外载荷，称为流体动力润滑。所用的粘性流体可以是液体(如润滑油)，也可以是气体(如空气等)，相应地称为液体动力润滑和气体动力润滑。流体动力润滑的主要优点是，摩擦力小，磨损小，并可以缓和振动与冲击。
实现条件： 1）两滑动表面沿运动方向的间隙是由大至小的形状；
2）相对速度v足够大，油楔中有足够的油量。
图1 流体动力润滑原理图
下面以作相对运动的平板为例，介绍流体动力润滑的机理。在图1所示的两平行板中，
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上板以速度U相对下板运动，沿x方向各截面上各油层的流动速度都为同样的线性分布，在任一时刻，从平板左端流入的油流量与从右端流出的流量相等，平板之间的油未受到挤压，故油层中不会产生压力升高，即不产生流体动压力。
设下平板静止并倾斜放置，上平板仍水平放置，两平板构成一个楔形空间，简称油楔，如图所示。上平板以速度U沿x方向等速移动，即从楔形空间的大口向小口方向移动(称为收敛油楔)。假设该楔形空间的油层中不存在流体动压力，那么油层中沿垂直于x方向截面的速度分布将仍为线性分布。这样，流进截面A的油流量为QA＝Uha/2，流出截面B的油流量为QB＝Uhb/2，因ha＞hbA6，故Q＞Q。但由于润滑油是不可压缩的，流入间隙的油流量必须等
AB于流出间隙的流量，即满足流量连续性条件：QA=QB。因此，假设油层不存在流体动压力的前提是错误的。事实上，此时流入楔形空间内的油受到了挤压，使油层压力升高，产生了流体动压力，从而使油层中的速度分布发生变化，已不是简单的线性分布。只要收敛油楔里有足够的润滑油，就能使承载能力维持不变。这种具有一定粘性的流体流入收敛油楔而产生流体动压力的现象，称为流体动力润滑的楔效应。
2、流体静力润滑
流体静力润滑是靠液压泵(或其他压力流体源)将加压后的流体送入两摩擦表面之间，形成压力油膜将两表面完全分开，利用流体静压力来平衡外裁荷。 隙间隙流间节流节度厚膜厚油膜)度((油)油油腔腔节节流流器器((补偿元补偿元件件))油油泵泵油油箱箱 图2 流体静力润滑原理图 图2所示为典型流体静力润滑系统示意图，油腔一般开在承导件上，由液压泵将润滑剂
加压，通过补偿元件送入摩擦件的油腔，润滑剂再通过油腔周围的封油面与另一摩擦面构成的间隙流出，并降至环境压力。采用流体静力润滑可在两个静止且平行的摩擦表面间形成流体膜，其承载能力不依赖于流体粘度，故能用粘度极低的润滑剂，且既可使摩擦副有较高的承载能力，又可使摩擦力矩降低。
3、弹性流体动力润滑
接触区弹性变形和润滑剂在压力下粘性增大这两个效应的结合可产生一个承载油膜，因此考虑零件表面的接触变形和压力对油粘度的影响这两个因素后的流体动力润滑理论，称为弹性流体动力润滑理论（Elasto-Hydrodynamic Lubrication）,简称弹流理论（EHL或EHD）。
弹流理论是润滑理论近代发展的领域，在弹流理论产生之前，人们一直把机械中的点接触、线接触等具有相互运动的接触问题作为强度问题来处理，用Hertz接触理论计算其应力，用接触疲劳理论预计其寿命。弹流理论则揭示出上述接触表面常常是被一层动力润滑油膜保护着的，固体内部的应力和Hertz应力也大不相同。点接触弹流理论还表明，接触表面的任
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一个微凸体，在一定的条件下都会产生弹流效应。EHD研究的主要领域可用图3表示出来：从顶部出发，沿任一路线下行到底部，都可以形成一个具体的研究方面。在实际中弹性流体动力学理论应用的最多，这方面的理论也比较完善，通过对一些条件的扩展可以研究大部分的流体润滑问题。
EHD 稳态问题 非稳态问题 等温解 热解 线接触 点接触 牛顿流体 非牛顿流体 全膜润滑 部分润滑 图3 EHD研究的主要领域 弹性流体动力润滑与经典的流体动力润滑的比较：
1、经典问题通常研究的是低副接触零件之间的润滑问题，将接触体看作刚体，弹流问题研究在相互滚动或伴有滚动的滑动条件下，两弹性物体间的流体动力润滑膜的力学性质，一般将接触体看作弹性体；
2、经典问题将润滑剂的粘度看作与压力无关，弹流问题将润滑剂粘度作为压力的函数； 3、经典问题一般适用于滑动轴承等接触应力较小的工况，弹流问题适用于滚动轴承、齿轮啮合、凸轮与挺杆等高接触应力的润滑工况；
4、在经典问题中只需求解Reynolds方程，而弹流问题中则需要把计算在油膜压力下摩擦表面的变形的弹性方程及表述润滑剂粘度与压力间关系的粘压方程与流体动力润滑的主要方程结合起来，以求解油膜压力分布、润滑膜厚度分布等问题，在热弹流问题中还需求解能量方程。
4、热弹性流体动力润滑
在弹流润滑中，温度升高会导致润滑剂发生物理化学变化，使润滑失效，油膜破裂，甚至发生胶合破坏。热弹性流体动力润滑理论就是在等温弹流理论的基础上，进一步综合考虑接触热效应的影响。其研究重点是点线接触副润滑中的热现象和热效应，其中包括弹流油膜和接触表面的温度分布，以及温度场对压力分布、油膜形状与厚度、摩擦力等特性及其变化规律的影响。热弹流润滑计算需要通过能量方程以及固体热传导方程或者热界面方程，求解油膜中和接触表面上的温度分布，进而根据Reynolds方程求解考虑了热效应的压力分布和油膜形状。由于油膜和固体之间的热交换，在弹流润滑计算中应采用允许粘度和密度沿膜厚方向变化的普遍形式Reynolds方程。
弹流油膜温度沿运动方向的分布与压力分布相对应，在二次压力峰的位置油膜温度相应形成一个高峰。而在膜厚方向上，油膜最大温度的位置偏于热扩散率低的接触体的一侧。油膜和接触表面的最大温升与载荷、滚动与滑动速度、接触几何形状、材料的热扩散和弹性模
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